Лекции по гидравлике

Трубопроводы некруглого профиля. Подавляющее большинство трубопроводов

собирается из круглых труб. Преимущество круглого сечения очевидны: круглое

сечение обладает максимальной пропускной способностью и минимальным

гидравлическим сопротивлением. Так гидравлический радиус для круглого

сечения:[pic]

для треугольного сечения[pic] для квадратного сечения[pic]

для шестиугольного сечения[pic]

Тем не менее, трубы некруглого сечения применяются в промышленности там,

где потери напора не играют особой роли. Это, в первую очередь, воздуховоды

с малыми скоростями движения воздуха, и т.д.

Трубопроводы, работающие под вакуумом (сифоны). Сифоном называется такой

самотёчный трубопровод, часть которого располагается выше уровня жидкости в

резервуаре. Действующий напор представляет собой разницу уровней в

резервуарах Az. Для приведения сифона в действие необходимо предварительно

откачать из сифона воздух и создать в нём разряжение. При этом жидкость

поднимется из резервуара А до верхней точки сифона, после чего жидкость

начнёт двигаться по ниспадающей части трубопровод в резервуар В. Другой

ме[pic] тод запуска сифона - заполнить его жидкостью извне. Запишем

уравнение Бернулли для двух сечений а-а и b-b относительно плоскости

сравнения О - О.

[pic]

Поскольку: [pic], то:

[pic] ?

[pic]

Критическим сечением в сифоне будет сечение х - х в верхней точке сифона.

Давление в этой точке будет минимальным и для нормальной работы сифона

необходимо, чтобы оно выло выше упругости паров перекачиваемой по сифону

жидкости.

[pic]

Трубопроводы со стенками из упругого материала. В практике предприятий

нефтяной отрасли нередки случаи использования специальных трубопроводов,

стенки которых деформируются при изменении давления в перекачиваемой по ним

жидкости. К трубопроводам такого типа относятся мягкие и гибкие рукава,

резиновые и армированные шланги. Опыты Фримана показали, что в данных

случаях можно пользоваться формулой аналогичной формуле Дарси-Вейсбаха:

' > , и[pic]

где; [pic]можновзять из таблицы:

Характеристика трубопровода Величина

rj

Гладкие резиновые рукава

0,000860

Обыкновенные резиновые рукава

0,000899

Очень гладкие, прорезинненые внутри

0,000884

Шероховатые внутри

0,021300

Кожаные

0,013700

Для упругих деформируемых рукавов и шлангов В формулу Дарси-Веёсбаха

следует ввести необходимые поправки.

[pic]

|Характеристика трубопровода |Величина rj |

|Гладкие резиновые рукава |0,000860 |

|Обыкновенные резиновые рукава |0,000899 |

|Очень гладкие, прорезинненые внутри |0,000884 |

|Шероховатые внутри |0,021300 |

|Кожаные |0,013700 |

|Для упругих деформируемых рукавов и шлангов В формулу Дарси-Веёсбаха |

|следует ввести необходимые поправки. |

|Номинальный |Средний внутренний диаметр в мм |[pic] |

|диаметр в мм | | |

| |При р- lam |Прнр=3ат | |

|25 |24,42 |24,79 |0,055 |

|32 |31,84 |32,53 |0,060 |

|38 |39,84 |40,80 |0,080 |

|50 |54,00 |55,40 |0,090 |

|65 |65,93 |67,73 |0,095 |

9. Неустановившееся движение жидкости в трубопроводе 9.1. Постановка

вопроса, требования к модели и допущения

Вопросы изучения неустановившегося движения реальной жидкости очень сложны.

Если окажется необходимым получить самое общее решение поставленной задачи,

то придётся рассматривать систему уравнений, в составе которой будут

входить:

уравнение Навье-Стокса,

уравнение неразрывности,

уравнение состояния жидкости,

- уравнение термического состояния жидкости, уравнение первого закона

термодинамики.

Следует отметить, что данная система настолько сложна и трудоёмка в своём

решении, что сразу же стоит рассмотреть вопросы о необходимости принятия

некоторых допущений и ограничений, облегчающих решение поставленной задачи.

Другими словами, необходимо определить из соображений практики степень

детальности построения модели, откуда станут очевидными требования к

описанию объекта изучения. Так, рассматриваемый объект (жидкость) должна

обладать упругими свойствами (быть сжимаемой), деформация жидкости должна

происходить в пределах пропорциональности, что соответствует закону Гука.

Следует также учитывать упругие свойства самого трубопровода, другие

внешние среды не рассматриваются. Движение жидкости считается одномерным.

Можно также пренебречь и теплопотерями во внешнюю среду.

Приняв такие ограничения, можно полную систему уравнений заменить на

систему из двух дифференциальных уравнений[pic]Н.Е. Жуковского:

где: [pic]- адиабатический модуль упругости жидкости.

Однако даже для решения этой довольно простой системы придётся преодолеть

немалые трудности. По сути дела обычно рассматривают одну из хорошо

известных моделей процесса неустановившегося движения жидкости: модель

несжимаемой жидкости,

- модель сжимаемой жидкости с сосредоточенными параметрами,

- модель сжимаемой жидкости с рассосредоточенными параметрами.

Строго говоря, процесс изменения давления в жидкости во времени

уподобляется волновым процессам в упругой среде, модель среды должна

относиться к моделям с рас-

пределёнными параметрами. Однако подходить к выбору модели следует, прежде

всего, исходя из практики работы предприятий горных отраслей

промышленности. По этой причине остановимся на изучении проблем, связанных

с явлением гидравлического удара в круглых трубах и на базе решения этой

практической задачи рассмотрим основные уравнения неустановившегося

движения жидкости. Явление гидравлического удара характеризуется большими

скоростями распространения ударной волны и значительными величинами

возникающих при этом давлений, периоды колебаний давления составляют доли

секунды, благодаря чему действием сил трения можно пренебречь. 9.2. Явление

гидравлического удара

Явление гидравлического удара возникает при резком изменении скорости

движения жидкости в трубопроводе (вплоть до его мгновенного закрытия). В

таких случаях происходит переход кинетической энергии движущейся жидкости в

потенциальную энергию покоящейся жидкости. Однако такой переход не

мгновенный, а протекает с определённой скоростью, зависящей от свойств

жидкости и материала трубопровода. Кроме того, этот процесс носит волновой

характер. Покажем на простом примере, что гидравлический удар - процесс

колебательный, т.е. волновой.

Резервуар А соединён с трубопроводом длиной /, на конце трубопровода

установлена задвижка. Размеры резервуара таковы, что при отборе жидкости из

него уровень жидкости в резервуаре практически не понижается. Также для

упрощения модели пока будем считать саму трубу недеформируемой. Примем за

начало отсчёта точку О, расположенную на оси трубы в плоскости задвижки.

Если потерями напора на трение при движении жидкости пренебречь, то

пьезометрическая линия будет горизон[pic] тальной. Если бы жидкость была

несжимаемой, то при резком закрытии задвижки

мгновенно остановилась бы вся масса жидкости находящаяся в трубе, что

вызвало бы мгновенный рост давления во всей жидкости. На самом деле в

упругой жидкости процесс будет развиваться иначе. В момент резкого закрытия

задвижки остановится только тонкий слой жидкости, непосредственно

примыкающий к задвижке, остальная масса жидкости

будет продолжать движение За бесконечно малый промежуток времени

(длительность процесса остановки) остановится масса жидкости в объеме

первого тонкого слоя.

[pic]

где: - [pic]- толщина тонкого слоя жидкости,

S - площадь внутреннего сечения трубы.

Если обозначить давление в точке О до закрытия затвора через[pic], а

через[pic]дав-

ление после мгновенного закрытия задвижки, то по теореме об изменении

количества движения можно вычислить[pic]

или:[pic] где:[pic]

Или;[pic]

Затем в следующий момент времени остановится следующий слой жидкости, потом

третий и т.д. Так постепенно увеличенное давление у задвижки

распространится по всему

трубопроводу в направлении против течения жидкости Тогда

величина[pic]представ-

ляет собой скорость распространения упругой (ударной) волны. По истечении

времени[pic]

вся жидкость в трубопроводе станет находиться в сжатом состоянии. Но теперь

возник перепад давления между жидкостью в резервуаре и жидкостью в трубе, в

результате чего начнётся движение упругой жидкости из трубопровода обратно

в резервуар. По истечении

такого же временного интервала[pic], давление жидкости у задвижки понизится

на величину[pic], т.е достигнет первоначального значения. При этом процесс

движения жидкости в резервуар будет продолжаться, пока пониженное давление

не распространится до конца трубопровода (до резервуара). Таким образом,

давление у задвижки буде сохраняться на

постоянном уровне в течение времени[pic], а продолжительность всего цикла

гидравлического удара будет равна[pic]. За это время давление у задвижки в

течение половины этого

времени будет максимальным [pic], в течение другой половины времени -

минималь-

ным[pic]

9.3. Скорость распространения упругих волн в трубопроводе

Рассмотрим общую задачу о распространении упругой волны в трубопроводе с

упругими стенками (т.е. с учётом сжимаемости материала труб). Выделим

элемент трубопровода протяжённостью [pic], в котором жидкость остановилась

в течение времени [pic] , а давление возросло на величину:

[pic]

В остальной части трубы жидкость продолжает двигаться и за время А/ в

выделенный остановившийся элемент жидкости за счёт её сжатия и сжатия

стенки трубы поступит дополнительный объём жидкости:

[pic]

где: [pic] и[pic] - начальная площадь трубы и скорость движения

жидкости до

момента удара.

Разделим этот дополнительный объём на два составляющих объёма (за счёт

сжатия жидкости[pic]и за счёт сжатия трубы[pic]

[pic]

или:[pic]

[pic]

где: [pic] - увеличение площади сечения трубы за счёт упругости её

материала.

[pic]

[pic]

или:[pic]

[pic]

Отсюда скорость распространения упругой волны в жидкости:

[pic]

Относительное удлинение размера трубы (её радиуса):

[pic]

Принимая во внимание, что:[pic]- (Е- модуль Юнга материала трубы).

[pic]

где: [pic]- нормальное напряжение,

[pic] - толщина стенки трубы.

f j.[pic]

тогда:

[pic]

Величину [pic]называют приведённым модулем упругости. С учётом

принятых обозначений:

[pic]

9.4. Методы предотвращения негативных явлений гидравлического удара и его

использование

Резкое увеличение давления, сопровождающее гидравлический удар - явление

крайне негативное, т.к. гидравлический удар может разрушить трубопровод или

какие-либо элементы гидравлических машин, испытывающие эффекты

гидравлического удара. По этой причине разрабатываются методы

предотвращения гидравлических ударов или уменьшить его негативное влияние.

Поскольку мощность гидравлического удара напрямую зависит от массы

движущийся жидкости, то для предотвращения гидравлического удара следует

максимально уменьшить массу жидкости, которая будет участвовать в

гидравлическом ударе. Для этого необходимо запорную арматуру монтировать в

непосредственной близости к резервуару. В качестве меры уменьшения

негативных последствий гидравлического удара используют замену прямого

гидравлического удара на непрямой. Для этого достаточно запорную арматуру

на напорных трубопроводах сделать медленно закрывающейся, что позволит

уменьшить силу удара. Другой мерой борьбы с явлением гидравлического удара

является установка на напорных линиях, работающих в условиях

циклической нагрузки специальных компенсаторов с воздушной подушкой,

которая принимает на себя удар

Однако в ряде случаев явление гидравлического удара успешно используется. К

таким случаям использования гидравлического удара относятся

производственные процессы по разрушению материалов и др. Известна

специальная конструкция водоподъёмника, базирующаяся на использовании

гидравлического удара.

10. Движкние газа по трубам 10.1. Основные положения и задачи

Основной отличительной особенностью движения газа по трубам от движения

капельных жидкостей заключается в том, что капельные жидкости

характеризуются весьма малой сжимаемостью, а их вязкость практически не

зависит от давления. По этой причине для решения большинства практических

задач капельные жидкости можно считать не сжимаемыми, что позволяет

значительно упростить уравнения движения такой жидкости. При движении газа

таких допущений делать нельзя. Поскольку изучение общих решений уравнений

газодинамики не является предметом настоящего курса, рассмотрим лишь

частные задачи, встречающиеся в практике работы специалистов горных

отраслей промышленности. К числу таких первоочередных задач относится

изучение движения газов, включая воздух по газопроводам (воздуховодам).

Газ двигается по газопроводу при переменном давлении, т.к. давление

изменяется вдоль длины газопровода из-за неизбежных потерь напора по длине

трубопровода. По этой причине плотность газа и его вязкость являются

величинами переменными и неодинаковы в различных сечениях газопровода.

Рассмотрим наиболее простой случай газопровода (воздуховода) собранного из

труб одинакового диаметра (простой газопровод S = const) при установившемся

движении газа. Тогда в соответствии с уравнением неразрывности потока газа

массовый расход газа вдоль газопровода является величиной постоянной[pic]=

const. При этом объёмный расход газа будет меняться от одного сечения

газопровода к другому, т.к. плотность газа зависит от давления, которое по

длине газопровода меняется.

[pic]

Тогда скорость движения газа также будет меняться вдоль длины газопровода:

[pic]

При этом должна изменяться и температура газа по длине газопровода, и, как

следствие, также и вязкость газа. Однако для решения практических задач

движение газа по трубопроводу можно считать изотермическим (небольшие

скорости движения, теплоизоляция газопровода, небольшие перепады давления).

Это допущение не приведет к серьёзным погрешностям в расчётах, но оно

позволяет пренебречь изменением вязкости газа при незначительных колебаниях

температуры газа в газопроводе. Т.е. полагаем, что в газопроводе

соблюдается условие: Т = const и[pic]= const. При таких условиях будет

посто-

янным для всего потока и число Рейнольдса, и как следствие будут одинаковым

коэффициенты трения и гидравлических сопротивлений по длине потока.

[pic]

Отметим, что в последнем выражении все величины, входящие в правую часть

равенства являются величинами постоянными, отсюда: Re = const и /I = const.

По этой причине для определения величины потерь напора и расхода газа можно

воспользоваться обычным уравнением Бернулли.

i %

10.2. Основные уравнения газодинамики для установившегося движения газа в

простом газопроводе

Запишем уравнение Бернулли в дифференциальной форме:

[pic]

[pic]

Последний член уравнения весь мал и его величиной можно пренебречь, тогда

для горизонтального газопровода (z = const) можно записать:

[pic]

Подставив в последнее уравнение значение средней скорости движения газа,

выразив её через массовый расход, получим:

[pic]

По принятым выше условиям процесс движения газа по газопроводу является

изотермическим, тогда подставив в последнее уравнение значение[pic] из

уравнения Бойля-Мариотта:

[pic] , получим:

[pic]

Решая последнее уравнение, получим основные расчётные формулу для

определения потерь давления в газопроводе и формулу для определения

массового расхода газа в газопроводе.

[pic] >

.я

Величина коэффициента трения Л определяется по формулам для жидкости в

зависимости от режима её движения или же можно воспользоваться эмпирической

формулой ВННИИГаза:

* ^

[pic] *

где d- диаметр газопровода в сантиметрах.

11. Безнапорное движение жидкости

При безнапорном движении жидкости часть периметра живого сечения потока

жидкости ограничивается газовой средой, давление в которой равно

атмосферному давлению. Типов безнапорных потоков достаточно много, это и

безнапорное движение жидкости в трубах, и потоки жидкости в открытых

руслах, и т.д. Тем не менее, несмотря на разнообразие таких потоков, с

точки зрения гидравлики их можно разделить на установившиеся потоки с

равномерным движением жидкости и неустановившиеся потоки, часто называемые

быстротоками. Наибольший интерес для нас играют потоки первой группы, с

которыми чаще всего приходится встречаться специалистам горной

промышленности. Быстротоки, как правило, являются предметом изучения для

специальных дисциплин гидротехнического профиля. Поскольку установившиеся

потоки жидкости, независимо от их вида совершенно одинаковы, то расчёты

параметров таких потоков общие и могут быть продемонстрированы на простом

примере.

11.1. Классификация безнапорных потоков

Прежде всего, следует отметить, что сколь-нибудь совершенной и законченной

классификации безнапорных потоков отвечающей их многообразию не существует,

попытаемся выделить некоторые типы потоков по их основным признакам.

На начальной стадии разделим все потоки по их происхождению на две группы:

естественные (природные) и искусственные (созданные человеком). К потокам

первой группы будут относиться все реки и другие природные русла,

отличающиеся от рек чаще всего лишь по названию, а не по своей сути.

Аналогичные две группы потоков можно выделить и по роли и назначению

потоков: потоки жидкости, используемые как средство транспорта

(естественные русла - реки и искусственные русла - каналы) и потоки

жидкости как средство транспорта самой же жидкости (водоводы и др.

гидротехнические сооружения).

Безнапорные потоки также можно разделить на заглублённые и наземные. К

категории заглублённых относятся все виды безнапорных трубопроводов. Среди

безнапорных трубопроводов можно выделить трубопроводы из стальных,

бетонных, асбоцементных и другого типа труб; по сечению безнапорные

трубопроводы можно разделить на круглые,

некруглые и трубопроводы специального сечения.

Среди наземных безнапорных потоков можно вы[pic] делить гидротехнические

системы, сооружаемые из

готовых элементов, когда водовод монтируется на трассе и обсаживаемые. При

сооружении последних, как правило, предварительно сооружается земляное

русло бедующего водовода (траншея, канава и др.), после чего такое русло

обсаживается водоизоляционным материалом во избежание потерь при

инфильтрации жидкости в почву. Наиболее часто встечающимися формами сечения

таких водоводов являются водоводы трапециевидного (1), треугольного (2) и,

реже всего, прямоугольного форм сечения (3).

Подавляющее число наземных потоков являются открытыми, т.е. сообщаются с

атмосферой, однако, в тех случаях, когда необходимо предотвратить потери

транспортируемой жидкости от испарения (в странах с жарким климатом),

водоводы перекрывают. В ряде случаев водоводы монтируются над поверхностью

земли на специальных опорах и мостовых переходах, создавая тем самым

акведуки.

И, наконец, можно разделить безнапорные потоки на постоянно действующие и

работающие в сезонном режиме.

11.2. Основные методы гидравлического расчёта безнапорных потоков

Равномерное движение жидкости в безнапорном потоке поддерживается за счёт

разницы в уровне свободной поверхности между начальным и конечным живыми

сечениями потока. Чтобы движение жидкости в потоке было равномерным, должны

быть выполнены следующие необходимые условия:

живые сечения потока вдоль всего русла должны быть одинаковыми как по

размеру, так и по форме,

уровень свободной поверхности жидкости должен быть параллелен профилю дна

русла,

шероховатость стенок русла должна быть одинакова по всей длине русла. При

выполнении этих условий гидравлический расчёт сводится в основном к

определению расхода в потоке жидкости, а также некоторых параметров потока.

Выделим в потоке жидкости двумя живыми сечениями (1-1 и 2 - 2) отсек потока

длиной /. Центры тяжести сечений будут находиться соответственно на

уровнях[pic] и[pic] от произвольно выбранной плоскости сравне[pic] ния О -О

и на глубинах соответственно[pic]и[pic] под уровнем свободной поверхности

жидкости. Тогда запишем уравнение Бернулли для этих двух сечений потока.

[pic]

Поскольку по условиям равномерности потока[pic]и[pic], то уравнение

Бернулли примет вид:

t

[pic] ?

где:[pic]

[pic] - потери напора по длине отсека потока /. Согласно известному

уравнению Шези средняя скорость в живом сечении потока:

[pic]

[pic]

Величина скоростного коэффициента Шези С определяется по экспериментальной

формуле Маннинга:

[pic]

где: п - величина шероховатости стенок русла. Или по формуле

Павловского:

[pic]

где: [pic] при[pic]

[pic] при[pic]

11.3. Движение жидкости в безнапорных (самотёчных) трубопроводах

Безнапорные самотёчные трубопроводы прокладываются, как правило, в

заглублённом исполнении. Для строительства таких трубопроводов помимо труб

круглого сечения (1) часто используются трубы овоидального (2) и лоткового

(3) сечений.

При гидравлическом расчёте безнапорных трубопроводов независимо от вида их

сечения при[pic] ходится решать задачи трёх основных типов:

определение расхода жидкости, пропускаемого данным трубопроводом,

определение уклона дна, необходимого для пропуска заданного расхода

жидкости при заданном заполнении сечения,

определение степени наполнения трубопровода для пропуска заданного расхода

жидкости при известном уклоне дна.

Решение всех этих задач сводится к решению уравнения Шези при различных

вариантах задания исходных данных Анализируя результаты решения таких задач

нетрудно обнаружить, что для каждого сечения трубопровода существует так

называемая эффективная степень заполнения русла, при которой достигается

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8, 9