реферат бесплатно, курсовые работы
 
Главная | Карта сайта
реферат бесплатно, курсовые работы
РАЗДЕЛЫ

реферат бесплатно, курсовые работы
ПАРТНЕРЫ

реферат бесплатно, курсовые работы
АЛФАВИТ
... А Б В Г Д Е Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я

реферат бесплатно, курсовые работы
ПОИСК
Введите фамилию автора:


Ядерные иследования

обосновать допустимые пределы повреждения твэлов (количество и степень

повреждения). Активная зона проектируется, таким образом, чтобы при работе

на протяжении всего ее расчетного срока службы не превышались установленные

пределы повреждения твэлов. Выполнение указанных требований обеспечивается

конструкцией активной зоны, качеством теплоносителем, характеристиками и

надежностью системы тепло отвода. В процессе эксплуатации возможно

нарушение герметичности оболочек отдельных твэлов. Различают два вида

такого нарушения: образование микро трещин, через которые газообразные

продукты деления выходят из твэла в теплоноситель (дефект типа газовой

плотности); возникновение дефектов, при которых возможен прямой контакт

топлива с теплоносителем.

Условия работы твэлов в значительной мере определяются конструкцией

активной зоны, которая должна обеспечивать проектную геометрию размещения

твэлов и необходимое с точки зрения температурных условий распределения

теплоносителя. Через активную зону при работе реактора из мощности должен

поддерживаться стабильный расход теплоносителя, гарантирующего надежный

тепло отвод. Активная зона должна быть оснащена датчиками внутри

реакторного контроля, которые дают информацию о распределении мощности,

нейтронного потока, температурных условиях твэлов и расходе теплоносителя.

Активная зона энергетического реактора должна быть спроектирована так,

чтобы внутренний механизм взаимодействия нейтронно-физических и тепло

физических процессов при любых возмущениях коэффициента размножения

устанавливал новый безопасный уровень мощности. Практически безопасность

ядерной энергетической установки обеспечивается, с одной стороны,

устойчивостью реактора (уменьшением коэффициента размножения с ростом

температуры и мощности активной зоны), а, с другой стороны - надежностью

системы автоматического регулирования и защиты.

С целью обеспечения безопасности в глубину конструкция активной зоны и

характеристики ядерного топлива должны исключать возможность образования

критических масс делящихся материалов при разрушении активной зоны и рас

плавлении ядерного топлива. При конструировании активной зоны должна быть

предусмотрена возможность введения поглотителя нейтронов для прекращения

цепной реакции в любых случаях, связанных с нарушением охлаждения активной

зоны.

Активная зона, содержащая большие объемы ядерного топлива для компенсации

выгорания, отравления и температурного эффекта, имеет как бы несколько

критических масс. Поэтому каждый критический объем топлива должен быть

обеспечен средствами компенсации реактивности. Они должны размещаться в

активной зоне, таким образом, чтобы исключить возможность возникновения

локальных критмасс

Классификация реакторов.

Реакторы классифицируют по уровню энергии нейтронов, участвующих в реакции

деления, по принципу размещения топлива и замедлителя, целевому назначению,

виду замедлителя и теплоносителя и их физическому состоянию.

По уровню энергетических нейтронов: реакторы могут работать на быстрых

нейтронах, на тепловых и на нейтронах промежуточных (резонанснсных) энергий

и в соотоветсвии с этим делятся на ректоры на тепловых, быстрых и

промежуточных нейтронах (иногда для краткости их называют тепловыми,

быстрыми и промежуточными).

В реакторе на тепловых нейтронах большая часть деления ядер происходит при

поглощении ядрами делящихся изотопов тепловых нейтронов. Реакторы, в

которых деление ядер производится в основном нейтронами с энергией больше

0,5 МэВ, называются реакторами на быстрых нейтронах. Реакторы, в которых

большинство делений происходит в результате поглощения ядрами делящихся

изотопов промежуточных нейтронов, называются реакторами на промежуточных

(резонансных) нейтронах.

В настоящее время наибольшее распространение получили реакторы на тепловых

нейтронах. Для тепловых реакторов характерны концентрации ядерного топлива

235U в активной зоне от 1 до 100 кг/м3 и наличие больших масс замедлителя.

Для реактора на быстрых нейтронах характерны концентрации ядерного топлива

235U или 239U порядка 1000 кг/м3 и отсутствие замедлителя в активной зоне.

В реакторах на промежуточных нейтронах в активной зоне замедлителя очень

мало, и концентрация ядерного топлива 235U в ней от 100 до 1000 кг/м3.

В реакторах на тепловых нейтронах деление ядер топлива происходит также при

захвате ядром быстрых нейтронов, но вероятность этого процесса

незначительна (1 - 3 %). Необходимость замедлителя нейтронов вызывается

тем, что эффективные сечения деления ядер топлива намного больше при малых

значениях энергии нейтронов, чем при больших.

В активной зоне теплового реактора должен находиться замедлитель -

вещество, ядра которого имеют малое массовое число. В качестве замедлителя

применяют графит, тяжелую или легкую воду, бериллий, органические жидкости.

Тепловой реактор может работать даже на естественном уране, если

замедлителем служит тяжелая вода или графит. При других замедлителях

необходимо использовать обогащенный уран. От степени обогащения топлива

зависят необходимые критические размеры реактора, с увеличением степени

обогащения они меньше. Существенным недостатком реакторов на тепловых

нейтронах является потеря медленных нейтронов в результате захвата их

замедлителем, теплоносителем, конструкционными материалами и продуктами

деления. Поэтому в таких реакторах в качестве замедлителя, теплоносителя и

конструкционных материалов необходимо использовать вещества с малыми

сечениями захвата медленных нейтронов.

В реакторах на промежуточных нейтронах, в которых большинство актов деления

вызывается нейтронами с энергией, выше тепловой (от 1 эВ до 100 кэВ), масса

замедлителя меньше, чем в тепловых реакторах. Особенность работы такого

реактора состоит в том, что сечение деления топлива с ростом деления

нейтронов в промежуточной области уменьшается слабее, чем сечение

поглощения конструкционных материалов и продуктов деления. Таким образом,

растет вероятность актов деления по сравнению с актами поглощения.

Требования к нейтронным характеристикам конструкционных материалов менее

жесткие, их диапазон шире. Следовательно, активная зона реактора на

промежуточных нейтронах может быть изготовлена из более прочных материалов,

что дает возможность повысить удельный тепло съем с поверхности нагрева

реактора. Обогащение топлива делящимся изотопом в промежуточных реакторах

следствии уменьшения сечения должно быть выше, чем в тепловых.

Воспроизводство ядерного топлива в реакторах на промежуточных нейтронах

больше, чем в реакторе на тепловых нейтронах.

В качестве теплоносителей в промежуточных реакторах используется вещество,

слабо замедляющие нейтроны. Например, жидкие металлы. Замедлителем служит

графит, бериллий т.д.

В активной зоне реактора на быстрых нейтронах размещаются твэлы с

высокообогащенные топливом. Активная зона окружается зоной воспроизводства,

состоящей из твэлов, содержащих топливное сырье (обедненный уран, торий).

Вылетающие из активной зоны нейтроны захватываются в зоне воспроизводства

ядрами топливного сырья, в результате образуется новое ядерное топливо.

Особым достоинством быстрых реакторов является возможность организации в

них расширенного воспроизводство ядерного топлива, т.е. одновременно с

выработкой энергии производить вместо выгоревшего ядерного топлива новое.

Для быстрых реакторов не требуется замедлитель, а теплоноситель не должен

замедлять нейтроны.

Для обеспечения высокой концентрации ядерного топлива необходимо достижение

максимального тепловыделения на единицу объема активной зоны. Это можно

осуществить только с помощью жидкометаллических теплоносителей, например,

натрия, калия или энергоемких газовых теплоносителей, обладающих наилучшими

теплотехническими и тепло физическими характеристиками, таких как гелий и

диссоциирующие газы. В качестве теплоносителя можно использовать и пары

воды. Паразитный захват быстрых нейтронов ядрами конструкционных материалов

и продуктов деления крайне незначительный, поэтому для быстрых реакторов

существует широкий выбор конструкционных материалов и продуктов деления

крайне незначительный, поэтому для быстрых реакторов существует широкий

выбор конструкционных материалов, позволяющих повысить надежность активной

зоны. Следовательно, в них можно достичь высокой степени выгорания

делящихся веществ.

В зависимости от способа размещения топлива в активной зоне реакторы

делятся на гомогенные и гетерогенные.

В гомогенном реакторе ядерное топливо, теплоноситель и замедлитель (если

они есть) тщательно перемешаны и находятся в одном физическом состоянии,

т.е. активная зона полностью гомогенного реактора представляет жидкую,

твердую или газообразную однородную смесь ядерного топлива, теплоносителя

или замедлителя. Гомогенные реакторы могут быть как на тепловых, так и на

быстрых нейтронах. В таком реакторе вся активная зона находится внутри

стального сферического корпуса и представляет жидкую однородную смесь

горючего и замедлителя в виде раствора или жидкого сплава (например,

раствор уранил сульфата в воде, раствор урана в жидком висмуте), который

одновременно выполняет и функцию теплоносителя.

Ядерная реакция деления происходит в топливном растворе, находящемся внутри

сферического корпуса реактора, в результате температура раствора

повышается. Горючий раствор из реактора поступает в теплообменник, где

отдает теплоту воде второго контура, охлаждается и циркулярным насосом

направляется опять в реактор. Для того чтобы ядерная реакция не произошла

вне реактора, объемы трубопроводов контура, теплообменника и насоса

подобраны так, чтобы объем горючего, находящегося на каждом участке

контура, были намного ниже критического. Гомогенные реакторы имеют ряд

преимуществ по сравнению с гетерогенными. Это несложная конструкция

активной зоны и минимальные ее размеры, возможность в процессе работы без

остановки реактора непрерывно удалять продукты деления и добавлять свежее

ядерное топливо, простота приготовления горючего, а также то, что управлять

реактором можно, изменяя концентрацию ядерного топлива.

Однако, гомогенные реакторы имеют и серьезные недостатки. Гомогенная смесь,

циркулирующая по контуру, испускает сильное радиоактивное излучение, что

требует дополнительной защиты и усложняет управление реактором. Только

часть топлива находится в реакторе и служит для выработки энергии, а другая

часть - во внешних трубопроводах, теплообменниках и насосах. Циркулирующая

смесь вызывает сильную коррозию и эрозию систем и устройств реактора и

контура. Образование в гомогенном реакторе в результате радиолиза воды

взрывоопасной гремучей смеси требует устройств для ее сжигания. Все это

привело к тому, что гомогенные реакторы не получили широкого

распространения.

В гетерогенном реакторе топливо в виде блоков размещено в замедлителе,

т.е. топливо и замедлитель пространственно разделены.

[pic]

В настоящее время для энергетических целей проектируют только гетерогенные

реакторы. Ядерное топливо в таком реакторе может использоваться в

газообразном, жидком и твердом состояниях. Однако, сейчас гетерогенные

реакторы работают только на твердом топливе.

В зависимости от замедляющего вещества гетерогенные реакторы делятся на

графитовые, легко водяные, тяжеловодные и органические. По виду

теплоносителя гетерогенные реакторы бывают легко водяные, тяжеловодные,

газовые и жидкометаллические. Жидкие теплоносители внутри реактора могут

быть в однофазном и двухфазном состояниях. В первом случае теплоноситель

внутри реактора не кипит, а во втором - кипит.

Реакторы, в активной зоне которых температура жидкого теплоносителя ниже

температуры кипения, называются реакторами с водой под давлением, а

реакторы, внутри которых происходит кипение теплоносителя, - кипящими.

В зависимости от используемого замедлителя и теплоносителя гетерогенные

реакторы выполняются по разным схемам. В России основные типы ядерных

энергетических реакторов - водо-водяные и водографитовые.

По конструктивному исполнению реакторы подразделяются на корпусные и

канальные. В корпусных реакторах давление теплоносителя несет корпус.

Внутри корпуса реактора течет общий поток теплоносителя. В канальных

реакторах теплоноситель подводится к каждому каналу с топливной сборкой

раздельно. Корпус реактора не нагружен давлением теплоносителя, это

давление несет каждый отдельный канал.

В зависимости от назначения ядерные реакторы бывают энергетические,

конверторы и раз множители, исследовательские и многоцелевые, транспортные

и промышленные.

Ядерные энергетические реакторы используются для выработки электроэнергии

на атомных электростанциях, в судовых энергетических установках, на атомных

теплоэлектроцентралях (АТЭЦ), а также на атомных станциях теплоснабжения

(АСТ).

Реакторы, предназначенные для производства вторичного ядерного топлива из

природного урана и тория, называются конверторами или раз множителями. В

реакторе - конверторе вторичного ядерного топлива образуется меньше

первоначально израсходованного.

В реакторе - раз множителе осуществляется расширенное воспроизводство

ядерного топлива, т.е. его получается больше, чем было затрачено.

Исследовательские реакторы служат для исследований процессов взаимодействия

нейтронов с веществом, изучения поведения реакторных материалов в

интенсивных полях нейтронного и гамма-излучений, радиохимических и

биологических исследований, производства изотопов, экспериментального

исследования физики ядерных реакторов.

Реакторы имеют различную мощность, стационарный или импульсный режим

работы. Наибольшее распространение получили водо-водяные исследовательские

реакторы на обогащенном уране. Тепловая мощность исследовательских

реакторов колеблется в широком диапазоне и достигает нескольких тысяч

киловатт.

Многоцелевыми называются реакторы, служащие для нескольких целей, например,

для выработки энергии и получения ядерного топлива.

Ядерный реактор в подкритическом режиме как усилитель энергии.

Представим себе, что мы собрали атомный реактор, имеющий эффективный

коэффициент размножения нейтронов kэф немного меньше единицы. Облучим это

устройство постоянным внешним потоком нейтронов N0. Тогда каждый нейтрон

(за вычетом вылетевших наружу и поглощённых, что учтено в kэф) вызовет

деление, которое даст дополнительный поток N0k2эф. Каждый нейтрон из этого

числа снова произведёт в среднем kэф нейтронов, что даст дополнительный

поток N0kэф и т.д. Таким образом, суммарный поток нейтронов, дающих

процессы деления, оказывается равным

N = N0 ( 1 + kэф + k2эф + k3эф + ...) =

N0[pic]kn эф .

Если kэф > 1, ряд в этой формуле расходится, что и является отражением

критического поведения процесса в этом случае. Если же kэф < 1, ряд

благополучно сходится и по формуле суммы геометрической прогрессии имеем

[pic]

Выделение энергии в единицу времени ( мощность ) тогда определяется

выделением энергии в процессе деления,

[pic]

где к 0 и, следовательно, в процессе деления

выделяется энергия Ед=[pic]Мс2. Для тяжелых ядер, например для ядер

урана, ([pic](А1)- [pic](А))с2=1 МэВ. Так что при А=200 имеем оценку Ед =

200 МэВ. Напомним, что электрон-вольт (эВ) внесистемная единица энергии,

равная энергии, приобретаемой элементарным зарядом под действием разности

потенциалов 1В ( 1эВ = 1,6*10-19 Дж). Например, средняя энергия, выделяемая

при делении ядра 235U

Ед = 180 МэВ = 180 106 эВ.

Таким образом, тяжелые ядра являются потенциональными источниками энергии.

Однако самопроизвольное деление ядер происходит исключительно редко и

практически значения не имеет. Если же в тяжелое ядро попадает нейтрон, то

процесс деления может резко убыстриться. Это явление происходит с

различной интенсивностью для различных ядер, и мерой его служит эффективное

поперечное сечение процесса. Напомним, как определяются эффективные сечения

и как они связаны с вероятностями тех или иных процессов. Представим себе

пучок частиц, (например, нейтронов), падающих на мишень, состоящую из

определённых объектов, скажем ядер. Пусть N0 - число нейтронов в пучке, n-

плотность ядер, приходящаяся на единицу объема (1 см3 ). Пусть нас

интересуют события определённого сорта, например деление ядер мишени. Тогда

число таких событий N будет определяться формулой N=N0nl[pic]эф, где l-

длинна мишени и [pic]эф называется поперечным сечением процесса деления

(или любого другого процесса) заданной энергией Е, соответствующей энергии

налетающих нейтронов. Как видно из предыдущей формулы, эффективное сечение

имеет размерность площади(см2). Оно имеет вполне понятный геометрический

смысл: это площадка, при попадании в которую происходит интересующий нас

процесс. Очевидно, если сечение большое, процесс идёт интенсивно, а

маленькое сечение соответствует малой вероятности попадания в эту площадку,

следовательно, в этом случае процесс происходит редко.

Итак, пусть для некоторого ядра мы имеем достаточно большое

эффективное сечение процесса деления при этом, при делении наряду с двумя

большими осколками А1 и А2 могут вылететь несколько нейтронов. Средне число

дополнительных нейтронов называется коэффициентом размножения и

обозначается символом k[pic]. Тогда реакция идёт по схеме

n+A

A1+A2+k[pic]n.

Родившиеся в этом процессе нейтроны, в свою очередь, реагируют с ядрами А,

что даёт новые реакции деления и новое, ещё большее число нейтронов. Если k

> 1, такой цепной процесс происходит с нарастающей интенсивностью и

приводит к взрыву с выделением огромного кол-ва энергии. Но процесс этот

можно контролировать. Не все нейтроны обязательно попадут в ядро А: они

могут выйти наружу через внешнюю границу реактора, могут поглотиться в

веществах, которые специально вводятся в реактор. Таким образом, величину

k[pic], можно уменьшить до некоторой kэф, которая равна 1 и лишь

незначительно её превышает. Тогда можно успевать отводить производимую

энергию и работа реактора становится устойчивой. Тем не менее в этом случае

реактор работает в критическом режиме. Неполадки с отводом энергии привели

бы к нарастающей цепной реакции и катастрофе. Во всех действующих системах

предусмотрены меры безопасности, однако аварии, с очень малой вероятностью,

могут происходить и, к сожалению происходят.

Как выбирается рабочее вещество для атомного реактора? Необходимо,

чтобы в топливных элементах присутствовали ядра изотопа с большим

эффективным сечением деления. Единица измерения сечения 1 барн = 10-24 см2.

Мы видим две группы значений сечений: ( 233U, 235U, 239Pu ) и

малые(232Th,238U). Для того, чтобы представить себе разницу, вычислим,

какое расстояние должен пролететь нейтрон, чтобы произошло событие деления.

Воспользуемся для этого формулой N=N0nl[pic]эф. Для N=N0=1 имеем [pic]

Здесь n- плотность ядер, [pic], где p- обычная плотность и m =1,66*10-24г-

атомная единица массы. Для урана и тория n = 4,8.1022 см3. Тогда для 235U

имеем l = 10см, а для 232Th l = 35 м. Таким образом, для реального

осуществления процесса деления следует использовать такие изотопы как 233U,

235U, 239Pu. Изотоп 235U в небольшом кол-ве содержится в природном уране

состоящем в основном из 238U, поэтому в качестве ядерного топлива обычно

используют уран, обогащённый изотопом 235U. При этом в процессе работы

реактора вырабатывается значительное кол-во ещё одного расщепляющегося

изотопа- 239Pu. Плутоний получается в результате цепочки реакций

238U + n ([pic])239U ([pic])239Np

([pic])239Pu,

где [pic] означает излучение фотона, а [pic]-[pic]- распад по схеме

Z

(Z+1)+e +v.

Здесь Z определяет заряд ядра, так что при распаде происходит к следующему

элементу таблицы Менделеева с тем же А, е- электрон и v-электронное

антинейтрино. Необходимо отметить также, что изотопы А1, А2, получающиеся

в процессе деления, как правило, являются радиоактивными с временами

полураспада от года до сотен тысяч лет, так что отходы атомных

электростанций, представляющие собой выгоревшее топливо, очень опасны и

требуют специальных мер для хранения. Здесь возникает проблема

геологического хранения, которое должно обеспечить надёжность на миллионы

лет вперёд. Несмотря на очевидную пользу атомной энергетики, основанной на

работе ядерных реакторов в критическом режиме, она имеет и серьезные

недостатки. Это, во-первых, риск аварий, аналогичных Чернобыльской, и, во-

вторых, проблема радиоактивных отходов. Предложение использовать для

атомной энергетики реакторы, работающие в подкритическом режиме, полностью

разрешает первую проблему и в значительной степени облегчает решение

второй.

Ядерный реактор в подкритическом режиме как усилитель энергии.

Представим себе, что мы собрали атомный реактор, имеющий эффективный

коэффициент размножения нейтронов kэф немного меньше единицы. Облучим это

устройство постоянным внешним потоком нейтронов N0. Тогда каждый нейтрон

(за вычетом вылетевших наружу и поглощённых, что учтено в kэф) вызовет

деление, которое даст дополнительный поток N0k2эф. Каждый нейтрон из этого

числа снова произведёт в среднем kэф нейтронов, что даст дополнительный

поток N0kэф и т.д. Таким образом, суммарный поток нейтронов, дающих

процессы деления, оказывается равным

N = N0 ( 1 + kэф + k2эф + k3эф + ...) =

N0[pic]kn эф .

Если kэф > 1, ряд в этой формуле расходится, что и является отражением

критического поведения процесса в этом случае. Если же kэф < 1, ряд

благополучно сходится и по формуле суммы геометрической прогрессии имеем

[pic]

Выделение энергии в единицу времени ( мощность ) тогда определяется

выделением энергии в процессе деления,

[pic]

где к <1 - коэффициент, равный отношению числа нейтронов, вызвавших

деление, к полному их числу. Этот коэффициент зависит от конструкции

установки, используемых материалов и т.д. Он надёжно вычисляется. В

примерах k=0,6. Осталось выяснить, как можно получить первоначальный поток

нейтронов N0. Для этого можно использовать ускоритель, дающий достаточно

интенсивный поток протонов или других частиц, которые, реагируя с некоторой

мишенью, порождают большое кол-во нейтронов. Действительно, например, при

столкновении с массивной свинцовой мишенью каждый протон, ускоренный до

энергии 1ГэВ ( 109 эВ ), производит в результате развития ядерного каскада

в среднем n = 22 нейтрона. Энергии их составляют несколько мега электрон

-вольт, что как раз соответствует работе реактора на быстрых

нейтронах. Удобно представить поток нейтронов через ток ускорителя

[pic]

где е- заряд протонов, равный элементарному электрическому заряду. Когда мы

выражаем энергию в электрон-вольт, это значит, что мы берём представление Е

= еV, где V- соответствующий этой энергии потенциал, содержащий столько

вольт, сколько электрон-вольт содержит энергия. Это значит, что с учётом

предыдущей формулы можно переписать формулу выделения энергии [pic] в виде

[pic]

Наконец удобно представить мощность установки в виде

[pic]

где V- потенциал, соответствующий энергии ускорителя, так что VI по

известной формуле есть мощность пучка ускорителя: P0 = VI, а R0 в

предыдущей формуле есть коэффициент для kэф = 0,98,что обеспечивает

надёжный запас подкритичности. Все остальные величины известны, и для

энергии протонного ускорителя 1 ГэВ имеем [pic]. Мы получили коэффициент

усиления 120, что, разумеется, очень хорошо. Однако коэффициент предыдущей

формулы соответствует идеальному случаю, когда полностью отсутствуют потери

энергии и в ускорителе, и при производстве электроэнергии. Для получения

реального коэффициента нужно умножить предыдущую формулу на эффективность

ускорителя rу и КПД тепловой электростанции rэ. Тогда R=ryrэR0.

Эффективность ускорения может быть достаточно высокой, например в реальном

проекте сильноточного циклотрона на энергию 1ГэВ ry = 0,43. Эффективность

производства электроэнергии может составлять 0,42. Окончательно реальный

коэффициент усиления R = ry rэ R0 = 21,8, что по-прежнему вполне хорошо,

потому что всего 4,6% производимой установкой энергии нужно возвращать для

поддержания работы ускорителя. При этом реактор работает только при

включенном ускорителе и никакой опасности неконтролируемой цепной реакции

не существует.

Принцип построения атомной энергетики.

Как известно, все в мире состоит из молекул, которые

представляют собой сложные комплексы взаимодейст-

вующих атомов. Молекулы - это наименьшие частицы

вещества, сохраняющие его свойства. В состав молекул

входят атомы различных химических элементов.

Химические элементы состоят из атомов одного типа.

Атом, мельчайшая частица химического элемента, сос-

тоит из "тяжелого" ядра и вращающихсявокруг электро-

нов.

Ядра атомов образованы совокупностью положительно

заряженных протонов и нейтральных нейтронов.

Эти частицы, называемые нуклонами, удерживаются

в ядрахкороткодействующими силами притяжения,

возникающими за счет обменов мезонами,

частицами меньшей массы.

Ядро элемента X обозначают как или X-A, например уран U-235 -

,

где Z - заряд ядра, равный числу протонов, определяющий атомный номер ядра,

A - массовое число ядра, равное

суммарному числу протонов и нейтронов.

Ядра элементов с одинаковым числом протонов, но разным числом нейтронов

называются изотопами (например, уран

имеет два изотопа U-235 и U-238); ядра при N=const, z=var - изобарами.

Ядра водорода, протоны, а также нейтроны, электроны (бета-частицы) и

одиночные ядра гелия (называемые альфа-частицами), могут существовать

автономно вне ядерных структур. Такие ядра или иначе элементарные частицы,

двигаясь в пространстве и приближаясь к ядрам на расстояния порядка

поперечных размеров ядер, могут взаимодействовать с ядрами, как говорят

участвовать в реакции. При этом частицы могут захватываться ядрами, либо

после столкновения - менять направление движения, отдавать ядру часть

кинетической энергии. Такие акты взаимодействия называются ядерными

реакциями. Реакция без проникновения внуть ядра называется упругим

рассеянием.

После захвата частицы составное ядро находится в возбужденном состоянии.

"Освободиться" от возбуждения ядро может несколькими способами - испустить

какую-либо другую частицу и гамма-квант, либо разделиться на две неравные

части. Соответственно конечным результатам различают реакции - захвата,

неупругого рассеяния, деления, ядерного превращения с испусканием протона

или альфа-частицы.

Дополнительная энергия, освобождаемая при ядерных превращениях, часто имеет

вид потоков гамма-квантов.

Вероятность реакции характеризуется величиной "поперечного сечения" реакции

данного типа.

Деление тяжелых ядер происходит при захвате

нейтронов. При этом испускаются новые частицы

и освобождается энергия связи ядра, передаваемая

осколкам деления. Это фундаментальное явление

было открыто в конце 30-ых годов немецкими уче-

ными Ганом и Штрасманом, что заложило основу

для практического использования ядерной энергии.

Ядра тяжелых элементов - урана, плутония и некоторых других интенсивно

поглощают тепловые нейтроны. После акта захвата нейтрона, тяжелое ядро с

вероятностью ~0,8 делится на две неравные по массе части, называемые

осколками или продуктами деления. При этом испускаются - быстрые нейтроны/

(в среднем около 2,5 нейтронов на каждый акт деления), отрицательно

заряженные бета-частиц и нейтральные гамма-кванты, а энергия связи частиц в

ядре преобразуется в кинетическую энергию осколков деления, нейтронов и

других частиц. Эта энергия затем расходуется на тепловое возбуждение

составляющих вещество атомов и молекул, т.е. на разогревание окружающего

вещества.

После акта деления ядер рожденные при делении осколки ядер, будучи

нестабильными, претерпевают ряд последовательных радиоактивных превращений

и с некоторым запаздыванием испускают "запаздывающие" нейтроны, большое

число альфа, бета и гамма-частиц. С другой стороны некоторые осколки

обладают способностью интенсивно поглощать нейтроны.

Ядерный реактор - это техническая установка, в которой осуществляется

самоподдерживающаяся цепная реакция деления тяжелых ядер с освобождением

ядерной энергии. Ядерный реактор состоит из активной зоны и отражателя,

размещенных в защитном корпусе.Активная зона содержит ядерное топливо в

виде топливной композиции в защитном покрытии и замедлитель. Топливные

элементы обычно имеют вид тонких стержней. Они собраны в пучки и заключены

в чехлы. Такие сборные композиции называются сборками или кассетами.

Вдоль топливных элементов двигается теплоноситель, который воспринимает

тепло ядерных превращений. Нагретый в активной зоне теплоноситель двигается

по контуру циркуляции за счет работы насосов либо под действием сил

Архимеда и, проходя через теплообменник, либо парогенератор, отдает тепло

теплоносителю внешнего контура.

Перенос тепла и движения его носителей можно представить в виде простой

схемы:

1.Реактор

2.Теплообменник, парогенератор

3.Паротурбинная установка

4.Генератор

5.Конденсатор

6.Насос

Развитие индустриального общества опирается на постоянно растущий уровень

производства и потребления

различных видов энергии.

Как известно, в основе производства тепловой и электрической энергии лежит

процесс сжигания ископаемых

энергоресурсов -

. угля

. нефти

. газа

а в атомной энергетике - деление ядер атомов урана и плутония при

поглощении нейтронов.

Масштаб добычи и расходования ископаемых энергоресурсов, металлов,

потребления воды, воздуха для производства необходимого человечеству

количества энергии огромен, а запасы ресурсов, увы, ограничены. Особенно

остро стоит проблема быстрого исчерпания запасов органических природных

энергоресурсов.

1 кг

природного урана заменяет 20 т угля.

Мировые запасы энергоресурсов оцениваются величиной 355 Q, где Q - единица

тепловой энергии, равная Q=2,52*1017 ккал = 36*109 тонн условного топлива

/т.у.т/, т.е. топлива с калорийностью 7000 ккал/кг, так что запасы

энергоресурсов составляют 12,8*1012 т.у.т.

Из этого количества примерно 1/3 т.е. ~ 4,3*1012 т.у.т. могут быть

извлечены с использованием современной техники при умеренной стоимости

топливодобычи. С другой стороны современнные потребности в энергоносителях

составляют 1,1*1010 т.у.т./год, и растут со скоростью 3-4% в год, т.е.

удваиваются каждые 20 лет.

Легко оценить, что органические ископаемые ресурсы, даже если учесть

вероятное замедление темпов роста энергопотребления, будут в значительной

мере израсходованы в будущем веке.

Отметим кстати, что при сжигании ископаемых углей и нефти, обладающих

сернистостью около 2,5 %, ежегодно образуется до 400 млн.т. сернистого газа

и окислов азота, т.е. около 70 кг. вредных веществ на каждого жителя земли

в год.

Использование энергии атомного ядра, развитие атомной энергетики снимает

остроту этой проблемы.

Действительно, открытие деления тяжелых ядер при захвате нейтронов,

сделавшее наш век атомным, прибавило к запасам энергетического ископаемого

топлива существенный клад ядерного горючего. Запасы урана в земной коре

оцениваются огромной цифрой 1014 тонн. Однако основная масса этого

богатства находится в рассеяном состоянии - в гранитах, базальтах. В водах

мирового океана количество урана достигает 4*109 тонн. Однако богатых

месторождений урана, где добыча была бы недорога, известно сравнительно

немного. Поэтому массу ресурсов урана,которую можно добыть при современной

технологии и при умеренных ценах, оценивают в 108 тонн. Ежегодные

потребности в уране составляют, по современным оценкам, 104 тонн

естественного урана. Так что эти запасы позволяют, как сказал академик

А.П.Александров, "убрать Дамоклов меч топливной недостаточности практически

на неограниченное время".

Другая важная проблема современного индустриального общества - обеспечение

сохранности природы, чистоты воды, воздушного бассейна.

Известна озабоченность ученых по поводу "парникового эффекта", возникающего

из-за выбросов углекислого газа при сжигании органического топлива, и

соответствующего глобального потепления климата на нашей планете. Да и

проблемы загазованности воздушного бассейна, "кислых" дождей, отравления

рек приблизились во многих районах к критической черте.

Атомная энергетика не потребляет кислорода и имеет ничтожное количество

выбросов при нормальной эксплуатации. Если атомная энергетика заменит

обычную энергетику, то возможности возникновения "парника" с тяжелыми

экологическими последствиями глобального потепления будут устранены.

Чрезвычайно важным обстоятельством является тот факт, что атомная

энергетика доказала свою экономическую эффективность практически во всех

районах земного шара. Кроме того, даже при большом масштабе

энергопроизводства на АС атомная энергетика не создаст особых транспортных

проблем, поскольку требует ничтожных транспортных расходов, что освобождает

общества от бремени постоянных перевозок огромных количеств органического

топлива.

Ядерные реакторы делятся на несколько групп:

в зависимости от средней энергии спектра нейтронов - на быстрые,

промежуточные и тепловые;

по конструктивным особенностям активной зоны - на корпусные и канальные;

по типу теплоносителя - водяные, тяжеловодные, натриевые;

по типу замедлителя - на водяные, графитовые, тяжеловодные и др.

Для энергетических целей, для производства электроэнергии применяются:

водоводяные реакторы с некипящей или кипящей водой под давлением,

уран-графитовые реакторы с кипящей водой или охлаждаемые углекислым газом,

тяжеловодные канальные реакторы и др .

В будущем будут широко применяться реакторы на быстрых нейтронах,

охлаждаемые жидкими металлами (натрий и др.); в которых принципиально

реализуем режим воспроизводства топлива, т.е. создания количества делящихся

изотопов плутония Pu-239 превышающего колич ество расходуемых излотопов

урана U-235. Параметр, характеризующий воспроизводство топлива называется

плутониевым коэффициентом. Он показывает, сколько актов атомов Pu-239

создается при реакциях захвата нейтронов в U-238 на одмин атом U-235, захва

тившег о нейтрон и претерпевшего деление или радиационное превращение в U-

235.

Реакторы с водой под давлением занимают видное место в мировом парке

энергетических реакторов. Кроме того, они широко используются на флоте в

качестве источников энергии как для надводных судов, так и для подводных

лодок. Такие реакторы относительно компактны, просты и надежны в

эксплуатации. Вода, служащая в таких реакторах теплоносителем и

замедлителем нейтронов, относительно дешева, неагрессивна и обладает

хорошими нейтронно-физическими свойствами.

Реакторы с водой под давлением называются иначе водоводяными или

легководными. Они выполняются в виде цилиндрического сосуда высокого

давления со сьемной крышкой. В этом сосуде (корпусе реактора) размещается

активная зона, составленная из топливных сборок (топливных кассет) и

подвижных элементов системы управления и защиты. Вода входит через патрубки

в корпус, подается в пространство под активной зоной, двигается вертикально

вверх вдоль топливных элементов и отводится через выходные патрубки в

контур циркуляции. Тепло ядерных реакций передается в парогенераторах воде

второго контура, более низкого давления. Движение воды по контуру

обеспечивается работой циркуляционных насосов, либо, как в реакторах для

станций теплоснабжения, - за счет движущего напора естественной циркуляции.

Ядерный синтез завтра.

“На завтра” планируется, прежде всего создание следующего поколения

токамаков, в которых можно достичь самоподдерживающегося синтеза. С этой

целью в ИАЭ имени И.В.Курчатова и НИИ электрофизической аппаратуры имени

Д.В.Ефремова разрабатывается Опытный термоядерный реактор (ОТР).

В ОТР ставится целью само поддержание реакции на таком уровне, чтобы

отношение полезного выхода энергии к затраченной (обозначается Q) было

больше или по крайней мере равно единице: Q=1. Это условие — серьёзный этап

отработки всех элементов системы на пути создания коммерческого реактора с

Q=5. По имеющимся оценкам, лишь при этом значении Q достигается

самоокупаемость термоядерного энергоисточника, когда окупаются затраты на

все обслуживающие процессы, включая и социально-бытовые затраты. А пока что

на американском TFTR достигнуто значение Q=0,2-0,4.

Существуют также и другие проблемы. Например, первая стенка — то есть

оболочка тороидальной вакуумной камеры — самая напряжённая, буквально

многострадальная часть всей конструкции. В ОТР её объём примерно 300 м3, а

площадь поверхности около 400 м2. Стенка должна быть достаточно прочной,

чтобы противостоять атмосферному давлению и механическим силам, возникающим

от магнитного поля, и достаточно тонкой, чтобы без значительного перепада

температур отводить тепловые потоки от плазмы к воде, циркулирующей на

внешней стороне тороида. Её оптимальная толщина 2 мм. В качестве материалов

выбраны аустенитные стали либо никелевые и титановые сплавы.

Планируется установка Евратомом NET (Next Europeus Tor), во многом схожим

с ОТР, это следующее поколение токамаков после JET и Т-15.

NET предполагалось соорудить в течение 1994-1999 годов. Первый этап

исследований планируется провести за 3-4 года.

Говорят и о следующем поколении после NET — это уже “настоящий”

термоядерный реактор, условно названный DEMO. Впрочем, не всё пока ясно

даже и с NET, поскольку есть планы сооружения нескольких международных

установок.

-----------------------

[pic]

[pic]

[pic]

[pic]

[pic]

Страницы: 1, 2


реферат бесплатно, курсовые работы
НОВОСТИ реферат бесплатно, курсовые работы
реферат бесплатно, курсовые работы
ВХОД реферат бесплатно, курсовые работы
Логин:
Пароль:
регистрация
забыли пароль?

реферат бесплатно, курсовые работы    
реферат бесплатно, курсовые работы
ТЕГИ реферат бесплатно, курсовые работы

Рефераты бесплатно, реферат бесплатно, курсовые работы, реферат, доклады, рефераты, рефераты скачать, рефераты на тему, сочинения, курсовые, дипломы, научные работы и многое другое.


Copyright © 2012 г.
При использовании материалов - ссылка на сайт обязательна.